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搜索到178篇“ 线性组合算符“的相关文章

各向异性抛物势对非对称半指数量子阱中杂质极化子基态能量的影响被引量：1: 2023年; 当非对称半指数量子阱中在阱的生长方向存在非对称半指数受限势,而在垂直于阱的生长方向存在各向异性抛物受限势时,我们理论上研究了类氢杂质対非对称半指数量子阱中弱耦合杂质极化子基态能量性质的影响.应用线性组合算符方法和两次幺正变换导出了非对称半指数量子阱中弱耦合杂质极化子的基态能量.我们挑选非对称半指数GaAs半导体量子阱晶体为例,计算了非对称半指数量子阱中弱耦合杂质极化子的基态能量与库仑杂质势的强度,非对称半指数受限势的两个正参数和x方向和y方向的各向异性抛物势的受限强度变换关系.通过数值我们发现非对称半指数量子阱中弱耦合杂质极化子的基态能量随库仑杂质势的强度的增加而增大,杂质极化子的基态能量是参量U和x方向和y方向的各向异性抛物势的受限强度的的增函数,而它是参量σ的减函数.表现了奇特的量子尺寸限制效应.; 戈君肖景林; 关键词：线性组合算符基态能量

非对称半指数势对三角受限势量子阱中极化子性质的影响: 2022年; 科学合理地探讨了非对称半指数受限势(ASEP)对弱电子-声子耦合极限下三角受限势量子阱(TCPQW)中极化子特性的作用。充分利用线性组合算符(LCO)以及两次简单幺正变换(UT)的方法,导出和讨论了弱电子-声子耦合极限下,量子阱中极化子基态能量同势垒高度U0和范围σ关系。数值计算结果显示弱耦合极限下极化子最低能级随着垫垒高度U0和受限强度ω0的增加而增加,相反,其是半指数受限势范围的减函数,且其随极坐标系极角θ呈周期性变化,文中涉及的4个参数是研究非对称半指数三角受限势量子阱中极化子性质的重要物理量。; 白瑞锋肖景林; 关键词：线性组合算符幺正变换弱耦合极化子基态能量

磁场和抛物势对半指数量子阱极化子振动频率的影响被引量：2: 2021年; 量子阱由于受到受限势的限制作用会体现出特殊的物理特性,在实验中发现量子阱的生长方向受限势必须是强受限势而另外两个方向为非强受限势,所以本文在量子阱的生长方向施加非对称半指数受限势构成了非对称半指数势量子阱,为了深入了解非对称半指数量子阱的结构特征,在其垂直量子阱的生长方向施加各向异性抛物势,同时又增加了磁场对量子阱中电子的限制作用,研究了磁场对该量子阱中弱耦合极化子的影响。通过两次幺正变换和线性组合算符推导出弱耦合极化子的振动频率随抛物势的x与y方向的受限强度、磁场的回旋频率及非对称半指数受限势的两个参数的变化关系。并以处在非对称半指数量子阱中的GaAs半导体晶体进行模拟计算,结果表明:当x与y方向的受限强度及磁场的回旋频率取定值时非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的振动频率是受限势参量U0的增函数,而它是另一个参量σ的减函数,参数的改变是电子声子间耦合加强促进了极化子的形成。当磁场回旋频率及参量U0和σ取定值时,极化子的振动频率是各向异性抛物势的x方向和y方向的受限强度的增函数,这体现了量子的尺寸限制效应,此外,由于磁场回旋频率随磁场的增大而增大,磁场回旋频率增大时会使极化子受到更强的约束作用,所以振动频率加强。当y方向的受限强度及参量U0和σ取定值时极化子的振动频率是磁场的回旋频率的增函数。; 戈君肖景林; 关键词：弱耦合极化子振动频率磁场线性组合算符

各向异性抛物势对非对称半指数量子阱中磁极化子基态能量的影响被引量：1: 2021年; 考虑GaAs非对称半指数量子阱中的生长方向存在非对称半指数势和在垂直于量子阱的生长方向存在各向异性抛物势的情况下,从理论上研究了非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的性质。采用线性组合算符方法和两次幺正变换,导出非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的基态能量。选择非对称半指数GaAs半导体量子阱晶体作为例子,讨论了非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的基态能量随磁场的回旋共振频率、非对称半指数受限势的两个参数和x方向及y方向的各向异性抛物势的受限强度的变化关系。数值计算结果显示:非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的基态能量随磁场的回旋共振频率增加而增大,磁极化子的基态能量是参量U0的增函数,是参量σ的减函数。磁极化子的基态能量随x方向和y方向的各向异性抛物势的受限强度的增加而迅速增大,表现了奇特的量子尺寸限制效应。; 戈君肖景林; 关键词：磁极化子线性组合算符基态能量

单层黑磷烯中极化子的有效质量: 2021年; 利用LLP幺正变换、线性组合算符和变分相结合的方法研究了单层黑磷烯的有效质量.通过数值计算得到了极化子有效质量随黑磷烯与基底之间的距离、声子能量的变化关系.数值计算结果表明:当基底给定时,单层黑磷烯中极化子的有效质量在扶手椅方向和折叠方向的有效质量均随声子能量和基底间距的增大而减小;但是两个方向上的变化快慢不同,说明黑磷烯具有各向异性.基底不同时,有效质量不同,但是变化规律相同.; 李大伟赵翠兰刘佳丽王龙; 关键词：线性组合算符幺正变换极化子

非对称半指数量子阱中强耦合极化子的基态结合能被引量：2: 2020年; 采用Huybrechts线性组合算符和第二次Lee-Low-Pines(LLP)幺正变换的方法,从理论上研究了氯化铷非对称半指数量子阱中强耦合极化子的性质,推导出了强耦合极化子的基态结合能和平均声子数。选择半指数氯化铷晶体,讨论了非对称半指数量子阱中强耦合极化子的基态结合能和平均声子数随非对称半指数受限势两个参量的函数关系。结果表明:基态结合能Eb是量子阱受限势参量U0的减函数,是参量σ的增函数;平均声子数是量子阱受限势参量U0的增函数,是参量σ的减函数。发现两个参量是研究非对称半指数量子阱中极化子性质的重要物理量。; 梅景红肖景林邱伟; 关键词：强耦合极化子线性组合算符基态结合能

抛物受限势对非对称半指数量子阱中极化子基态结合能的影响被引量：2: 2020年; 根据线性组合算符和两次幺正变换方法研究了非对称抛物受限势对非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态结合能性质的影响.导出了GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态结合能随x和y方向的非对称抛物受限势的的受限强度ωx和ωy和非对称半指数受限势的两个正参数U0和σ的依赖关系.研究结果表明非对称半指数量子阱的极化子的基态结合能是非对称抛物受限势的的受限强度ωx和ωy和非对称半指数受限势的正参数U0的增函数,而它是另一个正参数σ的减函数.; 孙丙西肖景林; 关键词：极化子线性组合算符基态结合能

抛物势对GaAs非对称半指数量子阱中极化子基态能量的影响被引量：6: 2020年; 探究了非对称抛物受限势对GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子性质的影响。采用线性组合算符方式和两次幺正变换,导出了GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态能量随x轴、y轴方向的非对称抛物受限势的受限强度ωx、ωy和非对称半指数受限势的两个正参量U0、σ的变化情况。对GaAs半导体进行了数值计算,结果表明非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态能量E0是参量U0的增函数,而它是另一个参量σ的减函数。非对称抛物受限势的影响表现为基态能量E0随x轴和y轴方向的非对称抛物受限势的受限强度ωx和ωy的增加而迅速增大,表示出量子阱独特的量子尺寸限制效果。; 郑永红邱伟肖景林; 关键词：极化子线性组合算符基态能量

非对称半指数量子阱中强耦合极化子振动频率被引量：3: 2020年; 采用Huybrechts线性组合算符和第二次Lee-Low-Pines (LLP)幺正变换方法研究了非对称半指数量子阱中强耦合极化子的性质。得到了RbCl非对称半指数量子阱中强耦合极化子的振动频率和基态能量,并理论上导出了振动频率和基态能量随受限势的两个正参量(U0和σ)的变化关系。选择RbCl晶体材料进行数值计算,研究结果表明:U0和σ是研究非对称半指数量子阱中极化子性质的重要物理量,非对称半指数量子阱的振动频率和基态能量随U0的增加而增大,随σ的增加而减少。; 张建芳肖景林; 关键词：光电子学线性组合算符强耦合极化子振动频率基态能量

声子色散对单层石墨烯中弱耦合极化子性质的影响被引量：1: 2020年; 利用线性组合算符和LLP变分相结合的方法,考虑纵光学(LO)声子色散,研究了声子色散对单层石墨烯弱耦合极化子性质的影响.在抛物色散近似下导岀了单层石墨烯弱耦合极化子基态能和零朗道能级的分裂能随声子色散系数的变化关系.数值计算结果表明基态能量随德拜截止波数增大而增大,零朗道能级的分裂能级差随声子色散系数的增大而减小.; 杨洪涛杨洪涛; 关键词：光电子学极化子线性组合算符声子色散

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