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多模非对称叠加态光场广义电场分量的高次振幅压缩: 2018年; 构造了五态叠加多模泛函量子叠加态光场|ψ^(5)(fj)q。利用多模压缩态理论,研究了态|ψ^(5)(fj)q的广义电场分量在其不等强度非对称叠加条件广义非线性不等幂次Nj次方振幅压缩特性。结果发现:①对于态|ψ^(5)(fj)q的不等强度非对称叠加情形,在一定条件下,态|ψ^(5)(fj)q的广义电场分量就可呈现出任意次不等幂次且周期性变化的广义非线性Nj次方振幅压缩效应;②态|ψ^(5)(fj)q的多模泛函相干态中各模经典振幅和经典相位等的空间任意分布特征以及经典强度和经典振幅的任意非对称空间分布特征将对其不等幂次振幅压缩效应的压缩结果及压缩程度等产生直接的影响;③态|ψ^(5)(fj)q的广义非线性不等幂次振幅压缩效应的研究结果和结论具有普遍的理论意义。; 孙中禹; 关键词：广义电场

多模准对称叠加态光场广义电场分量的高次振幅压缩: 2013年; 构造了由多模真空场|{0j}〉q和四个一般多模泛函相干态|{fj(m)(x,y,x)}〉q(m=1,2,3,4)这五个态任意线性叠加而成的五态叠加多模泛函量子叠加态光场|ψ(5)(fj)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(5)(fj)〉q的广义电场分量在其不等强度准对称叠加条件广义非线性不等幂次Nj次方振幅压缩特性。结果发现:①态|ψ(5)(fj)〉q是一种普遍意义上的五态叠加多模泛函非经典光场;对于态|ψ(5)(fj)〉q的不等强度准对称叠加情形,无论压缩次数Nj取偶数还是取奇数,在一定的条件下,态|ψ(5)(fj)〉q的广义电场分量就可呈现出任意次不等幂次且周期性变化的广义非线性Nj次方振幅压缩效应;②态|ψ(5)(fj)〉q的多模泛函相干态中各模经典振幅和经典相位等的空间任意分布特征以及经典强度和经典振幅的任意非对称空间分布特征将对其不等幂次振幅压缩效应的压缩结果及压缩程度等产生直接的影响。; 孙中禹杨志勇杨春燕; 关键词：广义电场

任意两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性——广义电场分量的不等幂次差压缩: 2009年; 利用多模辐射场广义非线性不等幂次差压缩的一般理论，研究了任意两态叠加多模泛函叠加态光场的广义电场分量的非线性不等幂次差压缩特性。得到了一般理论结果，讨论了两种特殊两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性．结果表明：1）当前q模压缩次数和与后q模压缩次数和都为偶数时，第一类两态叠加多模泛函叠加态光场和虚相干两态叠加多模泛函叠加态光场都不出现广义电场分量的非线性差压缩效应；2）当前q模压缩次数和与后q模压缩次数和都为奇数时，在一定条件下，任意两态叠加多模泛函叠加态光场中，广义电场分量呈现出周期性变化的广义非线性Nj次方差压缩效应；3）没有发现“奇怪压缩现象”。; 白少民刘炜郝刚领薛琳娜杨志勇; 关键词：多模泛函相干态广义电场分量

任意两态叠加多模泛函叠加态光场的广义电场分量等幂次差压缩: 2008年; 利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论,研究了任意两态叠加多模泛函叠加态光场|ψ(f2)〉q的广义电场分量的非线性等幂次N次方差压缩特性。得到了一般理论结果,讨论了两种特殊两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性。结果表明:1)当qN为偶数时,第一类两态叠加多模泛函叠加态光场和虚相干两态叠加多模泛函叠加态光场都不出现广义电场分量的非线性差压缩效应,也不处于N-j最小测不准态;2)当qN为奇数时,在一定条件下,任意两态叠加多模泛函叠加态光场中,广义电场分量呈现出周期性变化的广义非线性N次方差压缩效应。; 白少民杨志勇李卫东薛琳娜田炜; 关键词：量子光学多模泛函相干态广义电场分量

非对称三态叠加多模泛函叠加态光场的高次压缩——广义电场分量的不等幂次和压缩效应研究被引量：5: 2006年; 多模真空态|{0j}〉q与两个空间强度分布特征不同的多模复共轭泛函相干态|{f(j a)*(x,y,z)}〉q和|{f(j b)*(x,y,z)}〉q的线性叠加组成的三态叠加多模泛函叠加态光场|ψ(f3)〉q,利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(f3)〉q中广义电场分量的不等幂次高次和(H)压缩特性.结果表明:在一定的条件下,态|ψ(f3)〉q的广义电场分量可呈现出周期性变化的任意奇数次和任意偶数次的不等幂次高次H压缩效应;光场的经典振幅和经典初始相位的任意非对称空间分布特征对其压缩程度和压缩深度等压缩特性将产生直接的影响.; 白少民杨志勇张玉强邵思飞; 关键词：量子光学广义电场分量

多模泛函叠加态光场的广义电场分量等幂次H压缩特性被引量：2: 2004年; 构造了由多模复共轭泛函相干态|{f(a) j(x,y,z)}〉q,|{f(b) j(x,y,z)}〉q和多模真空态|{0j}〉q线性叠加组成的三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)f〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(3)f〉q中广电场分量(即第二正交相位分量)的等幂次高次H压缩特性.结果表明,在一定条件下,态|ψ(3)f〉q的广义电场分量可呈现出周期性变化的等幂次高次H压缩效应;光场经典强度和经典振幅的任意非对称空间分布特征和光场经典初始相位的任意空间分布特征等对上述等幂次高次H压缩效应的压缩程度和压缩深度将产生直接影响.; 白少民张建民杨志勇许定国; 关键词：多模压缩态广义电场分量光场量子光学

两不同多模泛函相干态的叠加态的高次H压缩-广义电场分量的不等幂高次H压缩效应被引量：4: 2004年; 利用多模压缩态理论 ,研究了由多模泛函相干态 |{fj(x ,y ,z) }>q 及其相反态 |{-fj(x ,y ,z) }>q 的线性叠加所组成两态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 2 )(f) >q ,的广义电场分量的不等幂次Nj 次方H压缩特性。结果发现 :当各模的压缩次数Nj 之和为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )(f) >q在一定条件下可呈现出周期性变化的、广义非线性不等幂次Nj; 魏世秀杨志勇侯洵刘宝盈; 关键词：多模泛函相干态两态叠加多模叠加态光场多模压缩态广义电场分量

非对称多模泛函叠加态光场的等幂高次Y压缩——广义电场分量的等幂高次Y压缩效应被引量：3: 2004年; 目的　研究非对称三态叠加多模复共轭泛函叠加态光场的广义电场分量(即第二正交相位分量)的等幂次高次Y压缩特性,为量子光通信等的实验研究提供理论依据。方法　利用量子力学中的态叠加原理构造了非对称三态叠加多模复共轭泛函叠加态光场;利用多模压缩态理论研究其广义电场分量的等幂次Y压缩特性。结果　按照多模辐射光场的广义非线性等幂次N次方Y压缩的定义,经过计算得到了在3种情况下非对称三态叠加多模复共轭泛函叠加态光场的广义电场分量存在任意奇数次和任意偶数次的广义非线性等幂次高次Y压缩效应的压缩条件和压缩结果。结论　①在一定的条件下,所构造的非对称三态叠加多模复共轭泛函叠加态光场的广义电场分量可呈现出周期性变化的等幂次高次Y压缩效应;②光场经典强度和经典振幅的任意非对称空间分布特征和光场经典初始相位的任意空间分布特征等对上述光场的等幂次高次Y压缩效应的压缩程度和压缩深度将产生直接的影响。; 白少民杨志勇胡晓云樊延虎; 关键词：多模真空态多模压缩态广义电场分量

态|Ψ^((3))〉_q中广义电场分量的不等幂次N_j次方Y压缩被引量：4: 2003年; 利用多模压缩态理论 ,研究了由多模复共轭虚相干态 |{iZ j}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态 |{ -iZ j}〉q 和多模复共轭相干态 |{Z j}〉q 的线性叠加所组成的新型三态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 3 ) 〉q 中广义电场分量的偶数次不等幂次Nj 次方Y压缩特性 .结果发现 :在各模的压缩次数Nj=2 pj 且 pj=2m′j+1(m′j=0 ,1,2 ,3,… ,… )和Nj′=2 pj′且 pj′=2m′j′+1(m′j′=0 ,1,2 ,3,… ,… )的条件下 ,当各模的初始相位 φj 与 φj′、态间的初始相位差 (θ1-θ3 )与 (θ2 -θ3 ) ,以及各单模相干态光场总的平均光子数之和 qj=1R2 j 等分别满足一定的取值条件时 ,态 |Ψ( 3 ) 〉q 的广义电场分量(即第二正交相位分量 )总可呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次Nj; 万慧军杨志勇胡晓云余晓光周美娟李春; 关键词：多模叠加态光场广义电场分量多模压缩态量子光学

态|ψ_3^((3))〉_q广义电场分量的等幂次N次方H压缩: 2003年; 构造了由多模复共轭相干态 | {Z j}〉q、多模复共轭虚相干态 | {iZ j}〉q(j=1,2 ,…q)和多模真空态 | { 0 j}〉q线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场 | ψ(3 )3 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 | ψ(3 )3 〉q 中广义电场分量 (即第二正交相位分量 )的广义非线性等幂次N次方H压缩特性 .发现 :态 | ψ(3 )3 〉q 是一种典型的三态叠加多模非经典光场 ;当腔模总数q与压缩次数N之积q·N为偶数时 ,在一定条件下 ,态 | ψ(3 )3 〉q 的广义电场分量可分别呈现出周期性变化的广义非线性等幂次奇数模 -偶数次、偶数模 -奇数次、偶数模 -偶数次N次方H压缩效应 .; 孙中禹陈光德杨志勇赖振讲; 关键词：多模非经典光场多模压缩态多模真空态广义电场分量等幂次N次方H压缩

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